GB/T 15313-1994 激光术语

中华人民共和国国家标准

GBIT15313一94

激光术语

Terminologyforlaser

1主题内容与适用范围

本标准规定了激光基础、激光技术、激光元件与材料和激光器的术语及其符号与单位。

本标准适用于生产、科研和教学。

2术语

2.，激光基础

2.1.1激光laserradiation

由激光器产生的，波长在1mm以下的相干电磁辐射。它由物质的粒子受激发射放大产生，具有

良好的单色性、相干性和方向性。

同义词：激光辐射

2.1.2激光束亮度brightnessoflaserbeam

激光器输出端上单位面积向单位立体角的辐射功率。单位为W·m-z·sr-'o

2.1.3自发发射spontaneousemission

处于高能级上的粒子按一定几率自发地跃迁到低能级上去，同时发射光子的现象。

2.1.4受激发射stimulatedemission

在辐射场作用下，处在高能级的粒子向低能级跃迁时发射出与激发光子的特性频（率、相位、方

向、偏振等）完全相同的辐射的现象。

2.1.5粒子数反转populationinversion

高能级上粒子数多于低能级上粒子数时的一种非热力学现象。

2.1.6激光振荡阂值laseroscillationthreshold

使受激发射输出超过自发辐射输出，从而产生激光的最低激发水平。

2.1.7激活粒子activepopulation

可以通过受激发射而产生激光的原子、分子、离子等的总称。

2.1.8光增益gainoflight

光在介质中传播时，其强度随着距离的增加而逐渐增强的现象。

2.1.9激活介质activemedium

有光增益作用的介质。

2.1.10增益系数gaincoefficient(G)

通过单位长度激活介质的辐射强度相对增加量。即：

。dI

t，＝二～二－（1）

1d艺

国家技术监督局1994一12一22批准1995一10一01实施

GB/T15313一94

式中：G—增益系数，rn-'s

I—入射辐射强度，W/sr;

dz—通过的介质厚度，m;.

dI—通过介质厚度dz后的辐射强度增量，W/sr,

2.1.11增益饱和gainsaturation

当光强增加到一定程度后，激活介质的增益系数表现出随光强增加而减小的现象。

2.，．12小信号增益smallsignalgain

通过激活介质的光的强度较弱时，增益系数与光强的关系可忽略时的增益系数。

2.1.13饱和参量saturationparameter

表征激光工作物质增益饱和状态的参量。

2.1.14激光振荡条件laseroscillationcondition

激光器发生振荡应满足的振幅和相位条件，即：

振幅条件：光在谐振腔内往返一次，由激活介质得到的增益必须大于或等于在这期间光的全部

损耗；

相位条件：光在激光谐振腔内往返一次相位的改变为2二的整数倍。

2.1.15单程增益gainbyonepath

光从光学谐振腔的一端传播到另一端所获得的总的增益。

2.1.16单程损耗lossbyonepath

光从光学谐振腔一端传播到另一端时所受到的总的损耗。

2.1.17驰豫振荡relaxationoscillation

在激光器达到稳定工作状态之前，谐振腔内激光振荡与激发粒子之间互相制约而出现的一段

不稳定振荡。

2.1.18多普勒展宽Dopplerbroadening

粒子的无规则热运动引起谱线展宽的现象。

2.1.19谱宽度spectralbandwidth(A.1H,AvH)

谱功率或（能量）为其峰值一半处所对应波长或（频率）的最大间隔。AAH表示光谱宽度，OPH表

示频谱宽度。

2.1.20洛仑兹线型Lorentzianlineshape

谱线的相对强度对频率的分布符合以下公式的线型：

△，1

gLky)＝云．，（一V,)2＋(AY/2)2（2）

式中：9L(v)—洛仑兹线型函数，S;

。—频率，s一’；

△，—谱线的线宽，s-I;

vo—谱线的中心频率，s-Io

2.1.21高斯线型Gaussianlineshape

谱线的相对强度对频率的分布符合高斯函数关系的线型；

9·，·‘一会vco}击2km（T)！1/2exp一［T2v,'一‘，’」（3）

Gs/T15313一94

式中：9G(v)—高斯线型函数，s;

c—光速，m/s；

m—原子质量，9；

k—玻尔兹曼常数，J/K;

T—绝对温度，K;

，—频率，s一；‘

yo—谱线的中心频率，s-in

2.1.22烧孔效应hole-burningeffect

在非均匀加宽的工作物质内，由反转粒子数的选择性消耗效应造成增益频谱曲线的局部凹陷

的现象。

2.1.23兰姆凹陷Lambdip

在非均匀加宽的单纵模气体激光器中，激光器振荡频率与工作物质增益频谱曲线的中心频率

重合时，其输出功率随振荡频率出现极小值的现象。

2.1.24反兰姆凹陷invertedLambdip

置于激光器谐振腔中的特殊气体盒，使激光器输出功率随频率变化的曲线在激光振荡频率等

于该气体盒吸收谱线中心频率处出现一窄尖峰的现象。

2.1.25光学谐振腔opticalresonator

能在其空间内激励确定类型光频段电磁波的本征振荡的光学系统。

2.1.26稳定腔stableresonator

具有两个端面反射镜，近轴光线保持在腔内作无限次传输的谐振腔。

2.1.27非稳腔unstableresonator

具有两个端面反射镜，近轴光线在其内作有限次传输后便逸出腔外的谐振腔。只要不考虑衍

射，轴向光线将保留在谐振腔内。

2.1.28谐振腔损耗lossofresonator

光波在谐振腔中来回传播时光能的损耗。

2.1.29衍射损耗diffractionloss

光波在谐振腔中来回传播时，由孔径衍射而造成的光能量损耗。

2.1.30谐振腔费涅耳数Fresnelnumberofresonator(N)

标志谐振腔衍射损耗的一个参量，用下式表示。

N＝r,r2（4）

人ZJ

式中：N—费涅耳数；

r,、r2—分别为谐振腔两端面反射镜的半径，m;

L—谐振腔长，m;

又—光波波长，m,

2.1.31谐振腔品质因数qualityfactorofresonator(Q)

代表谐振腔的质量指标的一个数值，用下式表示：

Q一：二XE}（5）

乙1

GB/T15313一94

式中：Q—谐振腔品质因数；

E}—存储在腔内的光波能量，J;

E,—一个振荡周期中损耗的光波能量，Jo

同义词：Q值

2.1.32光学谐振腔模式modesofopticalcavity

光学谐振腔内允许的电磁场的本征分布。通常用TEM..,来表示，下标中的m,n,q分别是零或

正整数，用以表征模式的特征。

2.1.33纵模longitudinalmode

在长度为L的谐振腔内，沿电磁波传播方向的电场分布本征函数。纵模数q(q=2L/A)描述其

在传播方向上的行为，它是激光谐振腔反射镜之间的驻波的半波长数。

2.1.34横模transversemode

谐振腔内垂直电磁波传播方向的电场分布本征函数，或垂直电磁波传播方向光束密度分布的

本征函数。对于矩形对称，数m,n表示垂直电磁波传播方向的X,Y方向场分布的节点数

厄（米一高斯模）。对于圆对称，数p,1表示径向和方位节点数拉（盖尔一高斯模）。

2.1.35基模fundamentalmode

光学谐振腔中的最低阶模。

2.1.36高阶模higher-ordermode

光学谐振腔中除了基模以外的其他横模。

2.1.37模体积modevolume

光学谐振腔中某个振荡模式所占有的体积。

2.1.3$模式简并modedegeneracy

同一频率的光波以不同横模存在于同一光学谐振腔中的现象。

2.1.39模式竟争modecompetition

阐值内增益较大而优先振荡的模式夺得系统能量，通过增益饱和而抑制了其他模式的现象。

2.1.40激光束laserbeam

空间定向的激光辐射。

2.1.41光束轴beamaxis

在均匀介质内的光束传播方向上，连接光束横截面能量或（功率）一阶矩所定义的连续点的直

线。

2.1.42光束直径beamdiameter(d)；光束半径beamradius二（。）

在垂直光束平面内，包含总光束功率或（能量）规定百分数(u（%）的最小孔径的直径或半径。

二阶矩所定义光束直径(d（,）和半径w（.）为：

在垂直光束平面内，分别为光束功率或（能量）密度分布函数二阶矩均方根的2V_2～倍和了

倍。

2.1.43光束横截面积beamcrosssectionarea(A.)

包含总光束功率或（能量）规定百分数(u（0o）的最小面积。“对于圆形横截面，光束横截面积为

?CW三。

2.1.44束腰beamwaist

激光束的最小直径处。

2.1.45束腰直径beamwaistdiameter(do,.)；束腰半径beamwaistradius(w,,.)

束腰位置处的光束直径或半径。

2.1.46光束宽度beamwidths(d,,u;d,,,u)

分别在两个所选的相互正交且有垂直于光束轴的x和y方向上，透过光束功率或（能量）规定

Gs/T15313一94

百分数(u（%）的最小缝宽。所选的正交方向由最小束宽及其垂直方向来确定。

二阶矩所定义的光束宽度d（，二；day）为：

分别在两个所选的相互正交且垂直于光束轴的r和.Y方向上，光束功率或（能量）密度分布函

数二阶矩均方根的4倍。所选的正交方向由最小束宽及其垂直方向确定。

八1曰月，

／．．．口了

一．高斯光束Gaussianbeam

光束横截面的电场振幅分布函数是高斯形的光束。

2八﹄．月1．．月丹马U洲瑞利长度Rayleigh-length(ZR)

从激光束腰处到光束横截面积增大到两部处之间的距离。

对于基模高斯光束；zR=7rd若/4A,

0月1月O

了‘．．兮J远场far-field

自束腰到比瑞利长度zR大得多的距离z处的辐射场实（用上大于zR的50倍）。

勺月民C

．

乙…，．口U近场near-field

激光器输出端附近的辐射场。

n／月1．…︺只JI．

﹄束散角divergenceangle（0;0.;0.,色;e=...氏．。）

光束宽在远场增大形成的渐近面锥所构成的全角度。

对圆横截面，束散角由光束直径确定。对非圆横截面，束散角分别由x,y方向对应的束宽确

定。

0月．‘八

乙．J／

﹄有效.f数effectivef-number

光学零件焦距与该零件上的光束直径d（86.5）之比。

口dllq﹄

乙…JJ光束参数积beamparameterproduct二（。0/2)

束腰半径与半束散角的乘积：woB/2.

乃d．l月卜

乙．…J马光束位置beamposition

在垂直光学系统机械轴的规定面内，光束轴相对光学系统固定机械轴的位移。机械轴为连接限

束孔径几何中心的直线。

2八．弓只反

‘口口光束指向稳定度beampointingstability(82.;82：二；0,Y)

所测光束轴角偏移量的标准方差的2倍。

八d．仄户

产‘，口」0光束平移稳定度beamdisplacementstability(82,;312，二；8,Y)

所测光束轴平行位移量的标准方差的2倍。

2.1.57光束位置稳定度beampositionalstability△（；△二；汽）

光束指向稳定度与光束平移稳定度的和。在光束位置z处的位置稳定度为：

△二＝312，二＋02ezz（6）

乙，=312.y＋口2.yz（7）

乙=312.＋62,z（8）

式中：△—光束位置稳定度，m;

△二、人—分别为x,y方向的光束位置稳定度，m;

Bas—光束平移稳定度，m;

'32-182-Y—分别为X"y方向的平移稳定度，m;

ezs—光束指向稳定度，rad;

ezss、Basy—分别为x.y方向的指向稳定度，rad;

z—光束测量位置的距离，ma

2.1.58光束传输因子beampropagationfactor(K)

Gs/T15313一94

激光器高斯基模的与实际模的光束参数积之商。它是实际光束逼近衍射极限程度的度量，对理

想高斯光束其值为1。对任何实际光束其值在1和。之间。光束传输因子按下式计算：

K－又4

－沉－00d一（9）

式中：K—光束传输因子；

又—波长，m;

do—束腰直径，m;

0—束散角，rad,

2.1.59Ar因子MZfactor

光束传输因子的倒数。

2.1.60平均能量密度averageenergydensity(H)

光束横截面内的总能量除以该光束的横截面积。

2.1.61平均功率密度averagepowerdensity(E)

光束横截面内的总功率除以该光束的横截面积。

2.1.62脉冲持续时间pulseduration(rH);10％脉冲持续时间10%-pulseduration：（；。）

激光脉冲上升和下降到它的50％峰值功率点之间的最大间隔时间。

激光脉冲上升和下降到它的10％峰值功率点之间的最大间隔时间。

同义词：脉冲宽度

2.1.63连续功率CW-power(P)

连续激光器的输出功率。

2.1.64脉冲重复率pulserepetitionrate九（）

能重复发出脉冲的激光器每秒钟发出的激光脉冲的个数。

2.1.65脉冲能量pulseenergy(Q)

一个脉冲所含的辐射能量。

2.1.66脉冲功率pulsepower(PH)

脉冲能量与脉冲持续时间r（H）之商。

2.1．67平均功率averagepower(P.,)

脉冲能量与脉冲重复频率的乘积。

2.1.68峰值功率peakpower(P,r)

功率时间函数的最大值。

2.1.69输出功率稳定度outputpowerstability(OP)

在一定的时间范围内，2倍激光输出功率变化的标准差与激光输出功率的平均值的商，用下式

表示：

25

甘－－一尸（10）

式中：△尸—输出功率稳定度；

：—激光输出功率变化的标准差，W;

P—激光输出功率的平均值，W。

2.1.70相干性coherence

GB/T15313一94

电磁场中各点间有恒定相位关系的特性。

2.1.71时间相干性temporalcoherence

电磁场中相同位置不同时间信号的相位相关关系。

2.1.72空间相干性spatialcoherence

电磁场中相同时间不同位置信号的相位相关关系。

2.1.73相干长度coherencelength(l,)

激光器发出的辐射在其光束方向上能保持其相位关系的距离。近似由/‘OVH算得。式中‘为光

速。

2.1.74相干时17coherencetime(r,)

激光辐射保持其相位关系的间隔时间。近似由1/0、算得。

2.1.75线偏振linearpolarization

辐射电场矢量的指向固定在一个方向上的状态。在均匀介质中，电场矢量限定在包含传播方向

的一个平面内振动。

线偏振度大于。．9，偏振方向不随时间而变的激光束称为线偏振的。

2.1.76线偏振度degreeoflinearpolarization(P)

以线偏振器将光束分解为两相互垂直的偏振方向后，按下式计算：

尸二凡q

凡－q－

或尸＝·····················……（11

尸二十

式中：尸—线偏振度；

P=,P,,—分别为x和y方向偏振光的功率，w;

Q.,QY—分别为x和Y方向偏振光的能量，Jo

方向的选取以光束通过线偏振器后，光束功率或（能量）衰减最小和最大的方向分别定为x和

Y方向。

通过线偏振器后光束衰减最小的x方向是偏振方向。

2.1.77圆偏振circularpolarization

辐射在均匀介质中，电场矢量的模为常量，并以辐射频率绕传播方向旋转的偏振状态。

2.1.78椭圆偏振ellipticalpolarization

辐射在均匀介质中，电场矢量末端以辐射频率绕传播方向作椭圆旋转的偏振状态。

2.1.79随机偏振辐射randomlypolarizedradiation

由两偏振方向相互垂直、固定的线偏振波合成的，且各振幅随时间随机改变的辐射波。

2.1.80非偏振辐射unpolarizedradiation

辐射强度对所通过的偏振装置的设定方向不敏感的辐射。

也可看成各种随机偏振状态的叠加。

2.1.81部分偏振partialpolarization

由自然或人工辐射源发出的既不是完全偏振也不是完全不偏振的辐射。可看成由偏振和非偏

振两部分组成。

2.1.82波前wavefront

电磁波的等相面。

2.1.83波前畸变wavefrontdeformation

实际波前对参考面通（常是平面和球面）的偏离。偏离量用表面法线方向的波长数度量。

2.1.84激光器laser

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由激活介质和光学谐振腔组成，可发射受激发射波长在1mm以下的相干辐射的器件见（

图1）。

从广义上说，发射相干电磁辐射的装置也可称为激光器。

激光装置laserdevice

由激光器和使激光器工作所必须的外围设备（即：冷却、供电和供气等器件）所组成的装置见（

图1)。

激光组件laserassembly

由激光装置与专门用来处理光束的光、机、电部件所组成的组件见（图1)0

激光设备laserunit

由一个或多个激光组件连同操作、测量、控制系统所组成的设备见（图1),

激光设备、

﹁

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．激光装置、

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1·｜竹

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图1激光器、激光装置、激光组件和激光设备术语说明图

取（自材料加工的例子）

注：这里不包括通常所需的安全设备。

88量子效率quantumefficiency(IQ)

激光光子能量与贡献于粒子数反转的泵浦光子能量之商。

89激光器效率laserefficiency(1L)

激光束内的总辐射功率或（能量）与直接供应激光器的泵浦功率或（能量）的商。

90激光装置效率laserdeviceefficiency(qT)

激光束内的总辐射功率或（能量）与包括所有附属系统在内的全部输入功率或（能量）的商。

91斜率效率slopeefficiency

激光器的输出功率或（能量）随泵浦源功率变化曲线的斜率。

92激光器噪声noiseoflaser

激光器输出光波的相位和振幅的无规涨落。

93电光效应electro-opticeffect

介质在电场作用下引起双折射或双折射改变的现象。

94声光效应acousto-opticeffect

声波对通过介质的光引起的衍射或散射的现象。

95磁光效应magneto-opticeffect

GB/'r15313一94

置于磁场中的介质其光学性能发生变化的现象。

2.1.96消光比extinctionratio

表征电光晶体消光作用的参数。如电光晶体用作光开关时，它等于光开关在开启状态下的透过

光强与光开关在关闭状态下的透过光强之比。

2.2激光技术

2.2.1泵浦pumping

将能量供给粒子，使其由低能态跃迁到高能态。

2.2.2热透镜效应thermal-lensingeffect

介质由于通过强光而受热，产生变形和折射率变化，结果如同附加一个透镜的现象。

2.2.3倍频frequencydoubling

激光通过非线性晶体时，能使出射光中含有频率为入射光频率两倍的光的技术。

2.2.4相位匹配phasematching

为保证不同频率的光波在非线性介质中传播的相速度相等，以获得最显著的非线性光学效应所

必须满足的相位条件。

2.2.5非线性光混频nonlinearphotomixing

使非线性光学晶体的出射光中含有频率为诸入射光频率之和与差的光的技术。

2.2.6频率上转换frequencyup-conversion

用非线性光混频或倍频的办法得到较高频率光输出的转换。

2.2.7频漂frequencydrift

入射光经过某种介质，出射后含有频率与入射光频率邻近较（高或较低）的光的现象。

2.2.8拉曼频移Ramanshift

通过受激拉曼散射，获得频率比入射光较高或较低的光的技术。

2.2.9光参量放大opticalparametricamplification

在非线性晶体中，由于激光与晶体的参量效应，含信息的低频光从高频泵浦的激光吸取能量而

得到的放大。

2.2.10光参量振荡opticalparametricoscillation

将非线性晶体置入合适的谐振腔中，当高频泵浦激光的输入功率超过阐值时，由光参量放大作

用所形成的激光振荡。

2.2.11受激拉曼散射stimulatedRamanscattering

采用高功率激光为入射光后，其散射光具有很高的相干性的拉曼散射。

2.2.12受激布里渊散射stimulatedBrillouinscattering

采用高功率激光为入射光后，能产生很强的相干散射光和声波的布里渊散射。

2.2.13调QQ-spoilling

使激光器谐振腔Q值由低突然调到高的技术。

同义词：Q开关Q-switching

2.2.14开关时间switchingtime

在Q开关的激光器中，Q开关的通断使谐振腔Q值从最小变到最大值所经历的时间。

2.2.15腔倒空cavitydumping

急剧改变谐振腔的Q值，把储藏在谐振腔内的全部能量取出的技术。

2.2.16激光调制lasermodulation

用信号来控制输出激光的振幅、频率、相位、偏振状态等参数的技术。

2.2.17腔内调制intracavitymodulation

通过改变谐振腔内激光振荡条件而实现的激光调制。

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2.2.18腔外调制outercavitymodulation

用置于腔外的调制器实现的激光调制。

2.2.19光振幅调制lightamplitudemodulation

用信号控制光波振幅的方法。

2.2.20光偏振调制lightpolarizationmodulation

用信号控制光波偏振特性的方法。

2.2.21光强度调制lightintensitymodulation

用信号控制光波强度的方法。

2.2.22光相位调制lightphasemodulation

用信号控制光波相位的方法。

2.2.23光频率调制lightfrequencymodulation

用信号控制光频率的方法。

2.2.24电光调制electro-opticmodulation

利用电光效应进行光波调制的方法。

2.2.25磁光调制magneto-opticmodulation

利用磁光效应进行光波调制的方法。

2.2.26声光调制acousto-opticmodulation

利用声光效应进行光波调制的方法。

2.2.27光束偏转beamdeflection

使激光光束偏转的技术。

2.2.28选模modeselection

控制激光器的输出模式的方法。

2.2.29选横模transversemodeselection

控制激光器输出具有一定横模的方法。

2.2.30选纵模longitudinalmodeselection

控制激光器输出的纵模的方法。

2.2.31锁模modelocking

对激光进行特殊调制，强迫激光器中振荡的各纵模的相位互相保持固定关系的方法。

2.2.32主动锁模activemode-locking

用信号在腔内对纵模进行振幅或相位调制所实现的锁模。

2.2.33被动锁模passivemode-locking

将饱和吸收体饱（和吸收染料或饱和吸收气体）插入腔内，利用吸收系数随光强变化关系对光

脉冲所实现的锁模。

2.2.34自锁模selfmode-locking

由激活介质自身的非线性效应实现的锁模。

2.2.35稳频frequencystabilization

使输出激光频率稳定的技术。

2.3激光元器件和材料

2.3.1激光染料laserdye

溶于溶剂中后，能够用来作为激光工作物质的有机染料。

2.3.2染料盒dyecell

内部注有激光染料，容器上装有通光窗口的激光元件。

2.3.3基质host

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寄存激光激活粒子的材料。

2.3.4工作物质lasermaterial

在一定条件下具有光增益作用的物质。

2.3.5红宝石ruby

含有少量三价铬离子C（r")和a型氧化铝A（l,O,）单晶。

2.3.6钦玻璃neodymiumglass

掺有少量三阶铰离子N（d3+)的硅酸盐、磷酸盐或硼酸盐玻璃。

2.3.7掺钦忆铝石榴石neodymium-dopedyttriumaluminiumgarnet(Nd3+:YAG)

化学式为Nd:Y,A1,01,的一种工作物质。

2.3.8激光泵浦腔laserpumpingcavity

将泵浦光能聚集到工作物质上的反射器。

同义词：聚光腔

2.3.9泵浦灯pumpinglamp

用来泵浦激光工作物质的灯。

2.3.10氨闪光灯xenonflashlamp

内部充有惰性气体氨的闪光灯。

2.3.11氢灯kryptonlamp

内部充有惰性气体氢的灯。

2.3.12非线性光学晶体nonlinearopticalcrystal

能产生一些非线性光学效应的晶体。

2.3.13Q开关Q-switch

实现调Q的器件。

2.3.14转镜Q开关rotatingmirrorQ-switch

以高速旋转的反射镜实现调Q的器件。

2.3.15电光Q开关electro-opticQ-switch

利用电光效应实现调Q的器件。

2.3.16声光Q开关acousto-opticQ-switch

利用声光效应实现调Q的器件。

2.3.17染料Q开关dyeQ-switch

利用有机染料饱和吸收特性实现调Q的器件。

2.3.18克尔盒Kerrcell

以克尔效应原理工作的电光效应元件。液体克尔盒是由内部注入有较大克尔系数的液体、一对

电极和通光窗口组成的容器。

2.3.19泡克尔斯盒Pockelscell

以泡克尔斯效应原理工作的电光效应元件。

2.3.20激光放大器laseramplifier

使激光通过而得到强度亮（度）增大的器件。它由激光工作物质和泵浦源构成。

2.4激光器

2.4.1脉冲激光器pulselaser

以单脉冲或序列脉冲形式发出能量的激光器。一个脉冲的持续时间小于。.25so

2.4.2重复频率激光器repetitivefrequencylaser

周期性地输出脉冲能量的激光器。

2.4.3连续激光器CW(continuouswave)laser

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在大于或等于0.25s的期间连续辐射的激光器。

2．勺月月﹃准连续激光器quasicontinouswavelaser

输出激光脉冲的重复频率大于1kHz的激光器。

2．月“亡口

．

固体激光器solidstatelaser

以固体材料为工作物质的激光器。

2．月﹃b八气体激光器gaslaser

以气体为工作物质的激光器。

2．月马I，半导体激光器semiconductorlaser

以半导体材料为工作物质的激光器。

2．JqQLJ染料激光器dyelaser

以激光染料的溶液为工作物质的激光器。

2．月口沙八化学激光器。hemicallaser

通过化学反应来实现粒子数反转的激光器。

2．通口月．U八气动激光器gasdynamiclaser

用气体动力学方法气（体迅速绝热膨胀变冷）来实现粒子数反转的激光器。

2．月JI月

﹃．

．单频激光器singlefrequencylaser

输出为单横模和单纵模的激光器。

2．月﹃砚．0

．矛‘可调谐激光器tunablelaser

输出的激光波长可在一定范围内变化的激光器。

2．月月勺

﹃．口

．X一射线激光器X-raylaser

输出波长在X射线波段的激光器。

2．月，月

“．马

．

．

光纤激光器fiberlaser

以掺杂光纤为工作物质的激光器。

2．月月‘

﹃．J